https://wodolei.ru/brands/Grohe/euphoria/
При турбулентном потоке скорость
почти постоянна по сечению трубы, резко убывая на самой грани-
це жидкости ( или газа ) со стенкой трубы.
А.С. N 508262 : Спосоп диспергирования нитевидных крис-
таллов путем перемешивания кристалической массы в вязкой жид-
кости, отличающийся тем, что с целью уменьшения процениа
поломки кристаллов и времени процесса, перемешивание ведут в
режиме ламинарного течения жидкости с вихрями Тейлора в коак-
сиальном зазоре гладкоствольного роторного аппарата.
А.С. N 523277 : Способ контроля шероховатости с помощью
сопла, самоустанавливающегося по контролируемой поверхности,
основанной на измерении давления жидкости при турбулентном ре-
жиме течения в зазоре между соплом и контролируемой поверх-
ностью, отличающийся тем, что с целью повышения чувствитель-
ности и точности контроля, сначала создают ламинарный режим
течения в зазаоре, а затем фиксируют положение сопла и увели-
чивают расход газа или жидкости до достижения турбулентного
режима течения.
4.2.2 ЗАКОН БЕРНУЛЛИ.
для ламинарного режима течения справедлив закон Бернулли,
согласно которому полное давление в установившемся потоке жид-
кости остается постоянным вдоль этого потока. Полное давление
состоит из весового, статического и динамического давления. Из
закона Бернулли следует, что при уменьшении сечения потока ,
из-за возрастания скорости, т.е. динамического давления, ста-
тическое давление падает. Закон Бернулли справедлив и для ла-
минарных потоков газа. Явление понижения давления при увеличе-
нии скорости потока лежит в основе работы различного рода
расходомеров, водо и пароструйных насосов. Отметим , что закон
Бернулли справедлив в чистом виде только для жидкостей, вяз-
кость которых равна нулю, т.е. таких жидкостей, которые не
прилипают к поверхности трубы. На самом деле экспериментально
установлено, что скорость жидкости на поверхности твердого те-
ла всегда в точности равна нулю. Именно поэтому на поверхнос-
тях , находящихся в потоке жидкости, всегда образуются ка-
кие-то наросты, осаждения; этим же об'ясняется и тот факт, что
на лопастях крутящегося вентилятора всегда появляется слой пы-
ли.
Патент США N 3811323 : в измерителе потока жидкости тур-
бинного типа отсутствие осевого давления на подшипники ротора
достигнуто увеличением эффективной площади сечения потока на
участке, что обеспечивает возникновение эффекта Бернулли, под
влиянием чего на ротор воздействует усилие на участке, распо-
ложенном относительно ротора выше по течению потока.
А.С. N 437846 : Способ определения производительности
центробежного вентилятора с осевым направляющим аппаратом по
перепаду статических давлений в двух сечениях, расположенных
до и после направляющего аппарата, отличающийся тем , что с
целью повышения точности измерения и обеспечения возможности
определения производительности при произвольном угле поворота
лопаток направляющего аппарата , последние устанавливают на
угол, равный нулю, и замеряют статическое давление в вентиля-
ционном канале перед направляющим аппаратом и позади него в
самом узком сечении выходного патрубка , затем лопатки уста-
навливают на заданный угол поворота и определяют статическое
давление в сечении перед направляющим аппаратом, после чего
производительность подсчитывают по зависимости, полученной на
основании уравнений Бернулли и неразрывности потока.
4.2.3 ВЯЗКОСТЬ
ВЯЗКОСТЬ- свойство жидкости и газов, характеризующее соп-
ротивление их течению под действием внешних сил. Вязкость
об'ясняется движением и взаимодействием молекул . В газах
расстояние между молекулами существенно больше радиуса дейс-
твия молекулярных сил, поэтому вязкость газа определяется
главным образом молекулярным движением . Между движущимися от-
носительно друг друга слоями газа происходит постоянный обмен
молекулами , обусловленный их непрерывным хаотическим (тепло-
вым) движением. Переход молекул из одного слоя в соседний,
движущийся с иной скоростью, приводит к переносу от слоя к
слою определенного количества движения. В результате медленные
слои ускоряются, а более быстрые замедляются.
В жидкостях , где расстояние между молекулами много мень-
ше , чем в газах, вязкость обусловлена в первую очередь межмо-
лекулярными взаимодействиями, ограничивающими подвижность мо-
лекул. В жидкости молекула может проникнуть в соседний слой
лишь при образовании в нем полости, достаточной для перескаки-
вания туда молекулы. На образование полости расходуется энер-
гия активизации вязкого течения. Энергия активации падает с
ростом температуры и понижением давления. По вязкости во мно-
гих случаях судят о готовности или качестве продукта, посколь-
ку вязкость тесно связана со структурой вещества и отражает
физико-химические изменения материала, которые происходят во
время технологических процессов.
4.2.4 ВЯЗКОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ.
Протекание полярной непроводящей жидкости между обкладка-
ми конденсатора сопровождается некоторым увеличением вязкости
мгновенно исчезающим при снятии поля. Это явление в чистых
жидкостях получило название ВЯЗКОЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ЭФФЕКТА.
Установлено, что эффект возникает только в поперечных по-
лях и отсутсвует в продольных. Вязкость полярных жидкостей
возрастает с увеличением напряженности поля в начале пропорци-
онально квадрату напряженности, а затем приближается к некото-
рому постоянному предельному значению ( ВЯЗКОСТИ НАСЫЩЕНИЯ ) ,
зависящему от проводимости жидкости. Увеличение про водимости
приводит к увеличению вязкости насыщения.
На эффект оказывает влияние частота поля. В начале с по-
вышением частоты вязкоэлектрический эффект увеличивается до
определенного предела, затем вырождается до нуля.
Увеличение вязкости под действием электрического поля
происходит за счет того, что в жидкости могут находиться или
возникать под действием поля свободные ионы. Они становятся
центрами ориентации полярных молекул, т.е. источниками заря-
женных групп, для которых в электрическом поле возможно движе-
ние типа электрофореза. Количество движения таким образом, пе-
реносится от слоя к слою поперек потока.
Другая возможность образования групп-ориентация полярных
молекул, имеющих постоянный дипольный момент. Молекулы следят
за электрическим полем, ориентируясь поперек потока : для пре-
одоления доплнительного сопротивления нужны затраты энергии.
4.3 ЯВЛЕНИЕ СВЕРХТЕКУЧЕСТИ.
Особыми вязкостными свойствами обладает жидкий гелий, ко-
торый при понижении температуры испытывает фазовый переход
второго рода, превращаясь в сверхтекучую модификацию гелия ---
Не II. Причем в Не II превращается не весь гелий, а только
часть, т.е. при температуре ниже - - перехода (Т=2.17 К) гелий
можно представить себе состоящим из двух компонент - нормаль-
ный, свойства которого аналогичны свойствам гелия до перехода
(Не I) и сверхтекучей , вязкость которой чрезвычайно мала (
меньше 1.0е-1 ).
Компоненты могут двигаться независимо друг от друга, при-
чем движение сверхтекучей компоненты не связано с переносом
тепла ( ее энтропия равна нулю).
Низкая вязкость гелия позволяет использовать его в ка-
честве смазки, например в подшипниках.
Свойство сверхтекучей компоненты легко проникать в малей-
шую щель делает Не II удобным для поиска течей: погружение в
Не II - самая строгая проверка герметичности.
Малая ширина перехода ( 1.0е- К ) позволяет использовать
его как опорную точку при измерении температуры.
4.3.1 СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ.
Благодаря встречному конвективному движению двух компо-
нент тепло-передача в Не II происходит без переноса массы, в
результате чего теплопроводность Не II чрезвычайно высока.
Проявляется это, например, в прекращении кипения после II- пе-
рехода - теплопроводность настолько высока, что пузырьки газа
образоваться не могут и испарение происходит с поверхности.
Благодаря сверхвысокой теплопроводности Не II может слу-
жить хорошим хладоагентом для охлаждения.
Для различных целей физики низких температур часто требу-
ются тепловые ключи - устройства, теплопроводность которых
можно менять по своему усмотрению. Одной из возможных реализа-
ций теплового ключа является трубка, наполненная гелием, кото-
рый мы, меняя давление можем переводить изсвехтекучего состоя-
ния в нормальное и обратно.
4.3.2 ТЕРМОМЕХАНИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ.
Если нагреть Не II в одном из сосудов ,сообщающихся между
собой через тонкий капилляр или пористую перегородку, то в нем
за счет перехода в обычную понизится концентрация сверхтекучей
компоненты. Т.к. сверхтекучая компонента, стремясь к установ-
лению равновесия, будет по капилляру поступать из ненагретого
сосуда, а нормальная компонента из нагретого выходить не бу-
дет, уровень гелия в нагреваемом сосуде увеличится .
Этот эффект может быть использован для создания своеоб-
разных насосов Не II .
4.3.3 МЕХАНО-КАЛОРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ.
Если повысить давление в одном из сосудов , рассматривае-
мых в предыдущем пункте, заполненных Не , находящемся в
сверхтекучем состоянии, то сквозь капилляр будет протекать
только сверхтекучая компонента.
Сверхтекучая компонента теплоту из сосуда , из которого
она вытекает , не уносит, вследствие чего температура внутри
этого сосуда будет повышаться. Температура же сосуда , в кото-
рый притекает сверхтекучая компонента будет уменьшаться.
На основе этого эффекта П.Л.Капицей был построен охлади-
тель. Одна ступень охладителя давала перепад температур 0.4 К.
Достоинствами метода является то, что его холодопроизво-
дительность не уменьшается с понижением температуры.
Используя Не II ка холодильный агент возможно в принципе
приблизиться сколь угодно близко к температуре абсолютного ну-
ля.
4.3.4 ПЕРЕНОС ПО ПЛЕНКЕ.
Поверхность тела, соприкасающегося с Не II покрывается
пленкой сверхтекучего гелия, по которой может происходить пе-
ренос жидкости из оного сосуда в другой.
Так, например , пустой сткан, погруженный не до краев в
Не II через некоторое время заполнится гелием. Скорость пере-
носа от разности уровней жидкости не зависит , и определяется
только периметром стенок в самом узком месте соединения.
Поскольку тонкую пленку можно рассматривать как капилляр,
то при переносе гелия на пленке имеет место термохимический
эффект. Можно усилить эффект , увеличив периметр тела, соеди-
няющего два сосуда, например, вставив пучок проволок.
Эффект нашел применение для разделения изотопов гелия Не-
3 и Не-4. Не-3 не свехтекучий, и по пленке сосуда, содержащего
смесь изотопов удаляется сам собой только изотоп Не-4.
Движение пленки можно остановить , если поместить пленку
между обкладками конденсатора, на который подано напряжение с
частотой 40-50 Герц.
4.4.1 ЭФФЕКТ ТОМСА.
Сопротивление , оказываемое трубопроводом потоку жидкости
при ламинарном режиме течения меньше , чем при турбулентном.
В 1948 г. Б.Томс ( Англия ) установил, что при добавлении
в воду полимерной добавки трение между турбулентным потоком и
трубопроводом значительно снижается .
Сам Томс работал с полиметилметакрилатом, растворенным в
монохлорбензоле; в последующие годы ученые и изобретатели в
различных странах нашли много других присадок, работающих еще
более эффективно.
Практическое применение эффекта Томса весьма разнообразно
: по традиции "смазывают" различными присадками трубопроводы,
"смазывают" полимерами морские и речные суда, напорные колонны
глубоких скважин и т.д.
Эффект Томса обуславливается образованием на границе
твердое тело-жидкость молекулярных растворов, которые ограни-
чивают турбулентность потока. Установлено , что добавка поли-
меров более эффективно действует при высоких скоростях потока
, где развивающаяся турбулентность потока больше.
Патент США N 3435796 : В устройстве, уменьшающем сопро-
тивление подводного аппарата, используется слабый раствор по-
лимера, образующий в пограничном слое забортной воды при сме-
щении подогретой жидкой смеси либо гранулированного или
порошкообразного полимера с морской водой. Подогретая жидкая
смесь представляет собой дисперсию макромолекул полимера,
растворимую в морс при температуре окружающей среды, но не-
растворимую в воде температуре выше 70 градус Цельсия.Когда по-
догретая жидкая смесь попадает в холодную воду при соответс-
твующих условиях окружающей среды, микрочастицы набухают и
растворяются, образуя клейкую массу. В пограничном слое обте-
кающего потока они образуют молекулярный раствор макромолекул,
препятствуя турбулизации потока.
А.с. N 244032: Способ снижения потерь напора при переме-
щении жидкости по трубопроводу, отличающийся тем, что с целью
достижения жидкостью свойства псевдопластичности, в нее вводят
длинноцепочный полимер, например полиакриламид, в колличестве
0,01-0,2% по весу.
Снижение гидродинамического сопротивления может быть до
за счет образования под воздействием какого-либо поля из моле-
кул самой жидкости присадок, аналогичных по свойствам полимер-
ным молекулам.
А.с. N 364493: Способ снижения гидродинамического сопро-
тивления движению тел, например, судов, путем уменьшения сил
трения в пограничном слое, отличающийся тем, что с целью упро-
щения способа и повышения его эксплуатационной надежности пу-
тем исключения подачи в пограничные слои высокомолекулярных
составов, в пограничном слое создают электромагнитное поле,
генерирующее комплексы молекул.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35
почти постоянна по сечению трубы, резко убывая на самой грани-
це жидкости ( или газа ) со стенкой трубы.
А.С. N 508262 : Спосоп диспергирования нитевидных крис-
таллов путем перемешивания кристалической массы в вязкой жид-
кости, отличающийся тем, что с целью уменьшения процениа
поломки кристаллов и времени процесса, перемешивание ведут в
режиме ламинарного течения жидкости с вихрями Тейлора в коак-
сиальном зазоре гладкоствольного роторного аппарата.
А.С. N 523277 : Способ контроля шероховатости с помощью
сопла, самоустанавливающегося по контролируемой поверхности,
основанной на измерении давления жидкости при турбулентном ре-
жиме течения в зазоре между соплом и контролируемой поверх-
ностью, отличающийся тем, что с целью повышения чувствитель-
ности и точности контроля, сначала создают ламинарный режим
течения в зазаоре, а затем фиксируют положение сопла и увели-
чивают расход газа или жидкости до достижения турбулентного
режима течения.
4.2.2 ЗАКОН БЕРНУЛЛИ.
для ламинарного режима течения справедлив закон Бернулли,
согласно которому полное давление в установившемся потоке жид-
кости остается постоянным вдоль этого потока. Полное давление
состоит из весового, статического и динамического давления. Из
закона Бернулли следует, что при уменьшении сечения потока ,
из-за возрастания скорости, т.е. динамического давления, ста-
тическое давление падает. Закон Бернулли справедлив и для ла-
минарных потоков газа. Явление понижения давления при увеличе-
нии скорости потока лежит в основе работы различного рода
расходомеров, водо и пароструйных насосов. Отметим , что закон
Бернулли справедлив в чистом виде только для жидкостей, вяз-
кость которых равна нулю, т.е. таких жидкостей, которые не
прилипают к поверхности трубы. На самом деле экспериментально
установлено, что скорость жидкости на поверхности твердого те-
ла всегда в точности равна нулю. Именно поэтому на поверхнос-
тях , находящихся в потоке жидкости, всегда образуются ка-
кие-то наросты, осаждения; этим же об'ясняется и тот факт, что
на лопастях крутящегося вентилятора всегда появляется слой пы-
ли.
Патент США N 3811323 : в измерителе потока жидкости тур-
бинного типа отсутствие осевого давления на подшипники ротора
достигнуто увеличением эффективной площади сечения потока на
участке, что обеспечивает возникновение эффекта Бернулли, под
влиянием чего на ротор воздействует усилие на участке, распо-
ложенном относительно ротора выше по течению потока.
А.С. N 437846 : Способ определения производительности
центробежного вентилятора с осевым направляющим аппаратом по
перепаду статических давлений в двух сечениях, расположенных
до и после направляющего аппарата, отличающийся тем , что с
целью повышения точности измерения и обеспечения возможности
определения производительности при произвольном угле поворота
лопаток направляющего аппарата , последние устанавливают на
угол, равный нулю, и замеряют статическое давление в вентиля-
ционном канале перед направляющим аппаратом и позади него в
самом узком сечении выходного патрубка , затем лопатки уста-
навливают на заданный угол поворота и определяют статическое
давление в сечении перед направляющим аппаратом, после чего
производительность подсчитывают по зависимости, полученной на
основании уравнений Бернулли и неразрывности потока.
4.2.3 ВЯЗКОСТЬ
ВЯЗКОСТЬ- свойство жидкости и газов, характеризующее соп-
ротивление их течению под действием внешних сил. Вязкость
об'ясняется движением и взаимодействием молекул . В газах
расстояние между молекулами существенно больше радиуса дейс-
твия молекулярных сил, поэтому вязкость газа определяется
главным образом молекулярным движением . Между движущимися от-
носительно друг друга слоями газа происходит постоянный обмен
молекулами , обусловленный их непрерывным хаотическим (тепло-
вым) движением. Переход молекул из одного слоя в соседний,
движущийся с иной скоростью, приводит к переносу от слоя к
слою определенного количества движения. В результате медленные
слои ускоряются, а более быстрые замедляются.
В жидкостях , где расстояние между молекулами много мень-
ше , чем в газах, вязкость обусловлена в первую очередь межмо-
лекулярными взаимодействиями, ограничивающими подвижность мо-
лекул. В жидкости молекула может проникнуть в соседний слой
лишь при образовании в нем полости, достаточной для перескаки-
вания туда молекулы. На образование полости расходуется энер-
гия активизации вязкого течения. Энергия активации падает с
ростом температуры и понижением давления. По вязкости во мно-
гих случаях судят о готовности или качестве продукта, посколь-
ку вязкость тесно связана со структурой вещества и отражает
физико-химические изменения материала, которые происходят во
время технологических процессов.
4.2.4 ВЯЗКОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ.
Протекание полярной непроводящей жидкости между обкладка-
ми конденсатора сопровождается некоторым увеличением вязкости
мгновенно исчезающим при снятии поля. Это явление в чистых
жидкостях получило название ВЯЗКОЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ЭФФЕКТА.
Установлено, что эффект возникает только в поперечных по-
лях и отсутсвует в продольных. Вязкость полярных жидкостей
возрастает с увеличением напряженности поля в начале пропорци-
онально квадрату напряженности, а затем приближается к некото-
рому постоянному предельному значению ( ВЯЗКОСТИ НАСЫЩЕНИЯ ) ,
зависящему от проводимости жидкости. Увеличение про водимости
приводит к увеличению вязкости насыщения.
На эффект оказывает влияние частота поля. В начале с по-
вышением частоты вязкоэлектрический эффект увеличивается до
определенного предела, затем вырождается до нуля.
Увеличение вязкости под действием электрического поля
происходит за счет того, что в жидкости могут находиться или
возникать под действием поля свободные ионы. Они становятся
центрами ориентации полярных молекул, т.е. источниками заря-
женных групп, для которых в электрическом поле возможно движе-
ние типа электрофореза. Количество движения таким образом, пе-
реносится от слоя к слою поперек потока.
Другая возможность образования групп-ориентация полярных
молекул, имеющих постоянный дипольный момент. Молекулы следят
за электрическим полем, ориентируясь поперек потока : для пре-
одоления доплнительного сопротивления нужны затраты энергии.
4.3 ЯВЛЕНИЕ СВЕРХТЕКУЧЕСТИ.
Особыми вязкостными свойствами обладает жидкий гелий, ко-
торый при понижении температуры испытывает фазовый переход
второго рода, превращаясь в сверхтекучую модификацию гелия ---
Не II. Причем в Не II превращается не весь гелий, а только
часть, т.е. при температуре ниже - - перехода (Т=2.17 К) гелий
можно представить себе состоящим из двух компонент - нормаль-
ный, свойства которого аналогичны свойствам гелия до перехода
(Не I) и сверхтекучей , вязкость которой чрезвычайно мала (
меньше 1.0е-1 ).
Компоненты могут двигаться независимо друг от друга, при-
чем движение сверхтекучей компоненты не связано с переносом
тепла ( ее энтропия равна нулю).
Низкая вязкость гелия позволяет использовать его в ка-
честве смазки, например в подшипниках.
Свойство сверхтекучей компоненты легко проникать в малей-
шую щель делает Не II удобным для поиска течей: погружение в
Не II - самая строгая проверка герметичности.
Малая ширина перехода ( 1.0е- К ) позволяет использовать
его как опорную точку при измерении температуры.
4.3.1 СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ.
Благодаря встречному конвективному движению двух компо-
нент тепло-передача в Не II происходит без переноса массы, в
результате чего теплопроводность Не II чрезвычайно высока.
Проявляется это, например, в прекращении кипения после II- пе-
рехода - теплопроводность настолько высока, что пузырьки газа
образоваться не могут и испарение происходит с поверхности.
Благодаря сверхвысокой теплопроводности Не II может слу-
жить хорошим хладоагентом для охлаждения.
Для различных целей физики низких температур часто требу-
ются тепловые ключи - устройства, теплопроводность которых
можно менять по своему усмотрению. Одной из возможных реализа-
ций теплового ключа является трубка, наполненная гелием, кото-
рый мы, меняя давление можем переводить изсвехтекучего состоя-
ния в нормальное и обратно.
4.3.2 ТЕРМОМЕХАНИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ.
Если нагреть Не II в одном из сосудов ,сообщающихся между
собой через тонкий капилляр или пористую перегородку, то в нем
за счет перехода в обычную понизится концентрация сверхтекучей
компоненты. Т.к. сверхтекучая компонента, стремясь к установ-
лению равновесия, будет по капилляру поступать из ненагретого
сосуда, а нормальная компонента из нагретого выходить не бу-
дет, уровень гелия в нагреваемом сосуде увеличится .
Этот эффект может быть использован для создания своеоб-
разных насосов Не II .
4.3.3 МЕХАНО-КАЛОРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ.
Если повысить давление в одном из сосудов , рассматривае-
мых в предыдущем пункте, заполненных Не , находящемся в
сверхтекучем состоянии, то сквозь капилляр будет протекать
только сверхтекучая компонента.
Сверхтекучая компонента теплоту из сосуда , из которого
она вытекает , не уносит, вследствие чего температура внутри
этого сосуда будет повышаться. Температура же сосуда , в кото-
рый притекает сверхтекучая компонента будет уменьшаться.
На основе этого эффекта П.Л.Капицей был построен охлади-
тель. Одна ступень охладителя давала перепад температур 0.4 К.
Достоинствами метода является то, что его холодопроизво-
дительность не уменьшается с понижением температуры.
Используя Не II ка холодильный агент возможно в принципе
приблизиться сколь угодно близко к температуре абсолютного ну-
ля.
4.3.4 ПЕРЕНОС ПО ПЛЕНКЕ.
Поверхность тела, соприкасающегося с Не II покрывается
пленкой сверхтекучего гелия, по которой может происходить пе-
ренос жидкости из оного сосуда в другой.
Так, например , пустой сткан, погруженный не до краев в
Не II через некоторое время заполнится гелием. Скорость пере-
носа от разности уровней жидкости не зависит , и определяется
только периметром стенок в самом узком месте соединения.
Поскольку тонкую пленку можно рассматривать как капилляр,
то при переносе гелия на пленке имеет место термохимический
эффект. Можно усилить эффект , увеличив периметр тела, соеди-
няющего два сосуда, например, вставив пучок проволок.
Эффект нашел применение для разделения изотопов гелия Не-
3 и Не-4. Не-3 не свехтекучий, и по пленке сосуда, содержащего
смесь изотопов удаляется сам собой только изотоп Не-4.
Движение пленки можно остановить , если поместить пленку
между обкладками конденсатора, на который подано напряжение с
частотой 40-50 Герц.
4.4.1 ЭФФЕКТ ТОМСА.
Сопротивление , оказываемое трубопроводом потоку жидкости
при ламинарном режиме течения меньше , чем при турбулентном.
В 1948 г. Б.Томс ( Англия ) установил, что при добавлении
в воду полимерной добавки трение между турбулентным потоком и
трубопроводом значительно снижается .
Сам Томс работал с полиметилметакрилатом, растворенным в
монохлорбензоле; в последующие годы ученые и изобретатели в
различных странах нашли много других присадок, работающих еще
более эффективно.
Практическое применение эффекта Томса весьма разнообразно
: по традиции "смазывают" различными присадками трубопроводы,
"смазывают" полимерами морские и речные суда, напорные колонны
глубоких скважин и т.д.
Эффект Томса обуславливается образованием на границе
твердое тело-жидкость молекулярных растворов, которые ограни-
чивают турбулентность потока. Установлено , что добавка поли-
меров более эффективно действует при высоких скоростях потока
, где развивающаяся турбулентность потока больше.
Патент США N 3435796 : В устройстве, уменьшающем сопро-
тивление подводного аппарата, используется слабый раствор по-
лимера, образующий в пограничном слое забортной воды при сме-
щении подогретой жидкой смеси либо гранулированного или
порошкообразного полимера с морской водой. Подогретая жидкая
смесь представляет собой дисперсию макромолекул полимера,
растворимую в морс при температуре окружающей среды, но не-
растворимую в воде температуре выше 70 градус Цельсия.Когда по-
догретая жидкая смесь попадает в холодную воду при соответс-
твующих условиях окружающей среды, микрочастицы набухают и
растворяются, образуя клейкую массу. В пограничном слое обте-
кающего потока они образуют молекулярный раствор макромолекул,
препятствуя турбулизации потока.
А.с. N 244032: Способ снижения потерь напора при переме-
щении жидкости по трубопроводу, отличающийся тем, что с целью
достижения жидкостью свойства псевдопластичности, в нее вводят
длинноцепочный полимер, например полиакриламид, в колличестве
0,01-0,2% по весу.
Снижение гидродинамического сопротивления может быть до
за счет образования под воздействием какого-либо поля из моле-
кул самой жидкости присадок, аналогичных по свойствам полимер-
ным молекулам.
А.с. N 364493: Способ снижения гидродинамического сопро-
тивления движению тел, например, судов, путем уменьшения сил
трения в пограничном слое, отличающийся тем, что с целью упро-
щения способа и повышения его эксплуатационной надежности пу-
тем исключения подачи в пограничные слои высокомолекулярных
составов, в пограничном слое создают электромагнитное поле,
генерирующее комплексы молекул.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35